圖9b:增強對比度：沒(méi)有使用濾光片

　　圖9c:增強對比度：紅色濾光片

　　圖9d:增強對比度：綠色濾光片

　　范例2：拉曼光譜

　　拉曼光譜應用的結果可以通過(guò)使用一些選擇的濾光片大幅提高：激光帶通、陷波片，或激光長(cháng)波通為了達到效果，使用窄至1.2nm和光密度OD 6.0的帶寬濾光片。激光帶通濾光片放置在激光和樣品之間的光路內。這確保阻斷了任何外部環(huán)境光，只有激光線(xiàn)波長(cháng)可通過(guò)。光入射到樣品后，它會(huì )由于拉曼散射而位移并包含許多低強度模式或信號。因此，它在通過(guò)使用陷波濾光片（以盡可能近激光波長(cháng)為中心）以便阻斷高度度激光的應用中變得很重要。如果發(fā)生非常接近激光的拉曼激發(fā)模式，激光長(cháng)波通濾光片則可以作為有效的替代品。圖10典型的拉曼光譜設置圖。

　　圖10:拉曼光譜設置

　　除了上述提及的兩項，可用于多種應用：配色成像和拉曼光譜。它們幾乎出現在光學(xué)、成像和光電子行業(yè)的各個(gè)方面；了解的制造技術(shù)、關(guān)鍵術(shù)語(yǔ)和當今可用的濾光片類(lèi)型可幫助選擇適用于任何設置的濾光片。

　　用電子束(EB)蒸發(fā)的TiO2和SiO2薄膜系統具有重要的應用。但是用常規的蒸發(fā)技術(shù)，即使基板的溫度高達300℃以上，薄膜仍呈現出明顯的柱狀結構特性。這種柱狀結構的薄膜，由于膜層中包含著(zhù)大量的空隙，因此隨著(zhù)薄膜濾光片吸潮，膜層折射率升高，濾光片的中心波長(cháng)就會(huì )產(chǎn)生明顯的漂移。為了表征這種結構特性，人們提出了聚集密度P，它被定義為薄膜中固體部分的體積與總體積之比。所以它是一個(gè)描述薄膜疏松程度的物理量。

　　隨著(zhù)離子鍍膜技術(shù)的發(fā)展，諸如離子輔助淀積(IAD)，反應離子鍍(RIP)和離子束濺射(IBS)等，薄膜的聚集密度得到了顯著(zhù)的提高，甚至已經(jīng)有實(shí)驗報道，有些薄膜的聚集密度大于1。這意味著(zhù)薄膜的密度比自然界中的大塊材料的密度還要高，原因是在高聚集密度的薄膜中，常常呈現出非常大的壓應力，致使薄膜具有更高的聚集密度。但是，即使薄膜的聚集密度大于1，濾光片中心波長(cháng)仍會(huì )出現漂移。已經(jīng)認識到，影響薄膜濾光片中心波長(cháng)漂移的不僅是聚集密度，而且還有薄膜與基板的溫度折射率系數和熱膨脹系數。所以濾光片的中心波長(cháng)漂移可以簡(jiǎn)單地表示為Δλ=薄膜空隙吸潮引起的漂移+溫度折射率變化引起的漂移+熱膨脹引起的漂移。

　　總結：顯然，當采用離子技術(shù)使聚集密度提高到1時(shí)，吸潮引起的中心波長(cháng)漂移已可忽略不計，而其他兩種因素上升為主要因素。本文僅從一般工藝出發(fā)，著(zhù)重考察一下TiO2/SiO2組成的三腔濾光片的光學(xué)穩定性與上述三種因素的關(guān)系。實(shí)驗結果顯示，在可見(jiàn)光區域，對于聚集密度約為0.92的膜系，這三種因素中，吸潮引起的中心波長(cháng)非常大，數量級在10 nm左右。對于膠合的膜系來(lái)說(shuō)，膜系空隙中水汽折射率隨溫度的上升而下降引起的中心波長(cháng)短移大約在1×10-2nm/℃量級。而熱膨脹引起的漂移大約在1×10-3nm/℃量級。